渦街流量計(jì)的設(shè)計(jì)探討 二十八

單模光纖的損耗譜，從中可以再次看出OH−的吸收峰出現(xiàn)在1.38μm處。但是，在波長(zhǎng)1.30、1.55μm處，有兩個(gè)吸收損耗很小的窗口，這正是長(zhǎng)波單模光纖工作的兩個(gè)波長(zhǎng)。1.30μm窗口的優(yōu)點(diǎn)是它接近于光纖材料色散的零點(diǎn)波長(zhǎng)，而1.55μm窗口的優(yōu)點(diǎn)在于其損耗最小，對(duì)此波長(zhǎng)已經(jīng)獲得損耗約為0.2dB / km的光纖。

就光纖情況來(lái)看，這種不均勻性的尺度同波長(zhǎng)相比較，是小尺度的，因此屬于瑞利散射。按照瑞利散射的理論，如果光輻射強(qiáng)度按波長(zhǎng)的分布用函數(shù)f (λ )來(lái)表示，則在散射光中，強(qiáng)度的分布取函數(shù)f (λ ) /λ4的形式。這種散射強(qiáng)度與波長(zhǎng)的四次方成反比的關(guān)系稱為瑞利散射定律。對(duì)此可以這樣認(rèn)為：一束光輻射入射到介質(zhì)中后，將引起介質(zhì)中分子作強(qiáng)迫振動(dòng)，形成散射中心。這些散射中心在入射光作用下發(fā)生強(qiáng)迫振動(dòng)而發(fā)射次級(jí)輻射的強(qiáng)度可以按電磁理論作初步解釋。

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